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溫度系數(shù)

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溫度系數(shù)temperature coefficient)是指在溫度變化1K時(shí),特定物理量的相對(duì)變化。

以下的公式中,R為特定的物理量,T為量測(cè)物理量時(shí)的溫度,T0為參考溫度,ΔT為量測(cè)溫度及參考溫度的溫度差,α為(線性)溫度系數(shù)。則物理量可以用以下公式表示:

\operatorname{R}(T) = \operatorname{R}(T_0)(1 + \alpha\Delta T)

此處α的因次為溫度的倒數(shù)(1/K或K?1)。

以上式子的物理量和溫度成線性關(guān)系,若物理量和溫度的多項(xiàng)式或?qū)?shù)成正比,也可以在一定溫度范圍內(nèi)計(jì)算溫度系數(shù),近似此范圍內(nèi)的物理量變化。若物理量是隨溫度指數(shù)增長或指數(shù)衰減(例如阿倫尼烏斯方程),只能在一個(gè)很小的溫度范圍內(nèi)計(jì)算溫度系數(shù)。

溫度系數(shù)會(huì)隨應(yīng)用領(lǐng)域的不同而不同,例如核能、電子學(xué)或磁學(xué)均有其溫度系數(shù)。物體的彈性模量也會(huì)隨溫度而變化,一般彈性模量會(huì)隨溫度升高而下降。

目錄

負(fù)溫度系數(shù)

負(fù)溫度系數(shù)(NTC)是指一物體在一定溫度范圍內(nèi),其物理性質(zhì)(例如電阻)隨溫度升高而降低。半導(dǎo)體、絕緣體的電阻值都隨溫度上升而下降。

熱導(dǎo)率為負(fù)溫度系數(shù)的材料自1961年起,常用在地板暖氣中。負(fù)溫度系數(shù)可以避免對(duì)地毯、豆豆椅、床墊的部份過度加熱,部份過度加熱可能會(huì)破壞木質(zhì)地板,甚至?xí)a(chǎn)生火災(zāi)

半導(dǎo)體和陶瓷的電阻為負(fù)溫度系數(shù)。

電阻的溫度系數(shù)

在設(shè)計(jì)電子元件及電路時(shí)需考慮溫度對(duì)電阻和元件的影響。導(dǎo)體的電阻率對(duì)溫度大致為線性變化,可以近似為下式:

\operatorname{\rho}(T) = \rho_{0}[1 + \alpha_{0}(T-T_{0})]

其中

\alpha_{0}=\frac{1}{\rho_{0}}\left [ \frac{\Delta \rho}{\Delta T}\right ]_{T=T_{0}}

ρ0只是對(duì)應(yīng)某一特定溫度(例如T = 0 °C)下的電阻率[1]

不過半導(dǎo)體的電阻率對(duì)溫度就是指數(shù)變化:

\operatorname{\rho}(T) = S \alpha^{\frac{B}{T}}

其中S定義為截面積,而αb則是決定其函數(shù)和特定溫度下電阻率數(shù)值的系數(shù)。

而導(dǎo)體而言,α即為其電阻溫度系數(shù)。半導(dǎo)體的電阻溫度系數(shù)則不太一致,有些文獻(xiàn)[2]將上述的α為半導(dǎo)體的電阻溫度系數(shù)。但描述半導(dǎo)體的電阻溫度特性時(shí),常會(huì)整理上式,使α為常數(shù)e,以那時(shí)的b來描述半導(dǎo)體的電阻溫度特性。

上述性質(zhì)常用在熱敏電阻中。

電阻的正溫度系數(shù)

電阻的正溫度系數(shù)(PTC)是指材料的電阻值會(huì)隨溫度上升而上升,若一物質(zhì)的電阻溫度特性可作為工程應(yīng)用,一般需要其阻值隨溫度有較大的變化,也就是溫度系數(shù)較大。溫度系數(shù)越大,代表在相同溫度變化下,其電阻增加的越多。

電阻的負(fù)溫度系數(shù)

大部份陶瓷的電阻為負(fù)溫度系數(shù),其統(tǒng)御方程式為阿倫尼烏斯方程

R=A \cdot e^{\frac{B}{T}}

其中R為電阻,AB為常數(shù),而T為絕對(duì)溫度(K)。

常數(shù)B和形成及移動(dòng)載流子所需的能量有關(guān),因此若B降的越低,材料越接近絕緣體。NTC電阻的目的就是選擇適當(dāng)?shù)南禂?shù)B,可以對(duì)溫度有良好的靈敏度。利用常數(shù)B可以建立以下電阻和溫度的關(guān)系:

R = r^{\infty}e^{\frac{B}{T}} = R_{0}e^{-\frac{B}{T_{0}}}e^{\frac{B}{T}}

其中R0為溫度在T0時(shí)的阻值。

單位

電阻的溫度系數(shù)有時(shí)會(huì)以ppmC表示,是指當(dāng)溫度在其操作溫度附近變化時(shí),其電阻變化的比例。

可逆溫度系數(shù)

殘留磁通密度(Br)對(duì)溫度的變化是磁體材料的重要特性之一。像陀螺儀或行波管等應(yīng)用都需要在大幅度的溫度范圍內(nèi)有固定的磁場(chǎng)。殘留磁通密度的可逆溫度系數(shù)(reversible temperature coefficient,簡稱RTC)定義為:

RTC = \frac{\Delta Br}{Br \Delta T} \times 100%

為了滿足這些要求,在1970年代開發(fā)了溫度補(bǔ)償?shù)?a href="/w/%E7%A3%81%E9%93%81" title="磁鐵" class="mw-redirect">磁鐵[3]。傳統(tǒng)的釤鈷磁鐵其殘留磁通密度隨溫度上升而下降,而在特定溫度范圍內(nèi)GdCo(釓鈷)磁鐵其殘留磁通密度隨溫度上升而上升。借由調(diào)整合金中釤和釓的比例,可將特定溫度范圍內(nèi)的可逆溫度系數(shù)調(diào)整到接近零。

膨脹系數(shù)

物質(zhì)的大小會(huì)受因溫度而變化,熱膨脹系數(shù)可用來說明一物體隨溫度的變化。另一個(gè)類似的系數(shù)是線性熱膨脹系數(shù),用來描述一個(gè)物體長度隨溫度的變化。由于物體的長度可以表示溫度,物體的熱膨脹特性可用來制作溫度計(jì)及自動(dòng)調(diào)溫器。

核反應(yīng)度的溫度系數(shù)

在核能工程中,核反應(yīng)度(reactivity)的溫度系數(shù)是指因核反應(yīng)元件或核反應(yīng)冷媒溫度變化,所造成的核反應(yīng)度變化(以能量的變化來表示),可定義如下:

\alpha_{T}=\frac{\partial \rho}{\partial T}

其中ρ為核連鎖反應(yīng)中的有效中子增殖因子(核反應(yīng)度),而T為溫度??捎缮鲜娇闯?span id="iviaflb" class="texhtml">αT是核反應(yīng)度對(duì)溫度的偏微分,也就是核反應(yīng)度的溫度系數(shù)。αT表示溫度變化對(duì)核反應(yīng)度的影響,可應(yīng)用在被動(dòng)式核能安全。負(fù)的αT常被視為是核能安全的重要指標(biāo),不過由于實(shí)際反應(yīng)器的大幅度溫度變化(和理論上的均質(zhì)反應(yīng)器不同),限制了以此單一數(shù)值作為核能安全指標(biāo)的可行性[4] 。

在以水為中子減速劑的核反應(yīng)器,總體核反應(yīng)度對(duì)溫度的變化會(huì)以核反應(yīng)性對(duì)水溫度的變化來表示,不過反應(yīng)器中的不同材質(zhì)(如燃料或包復(fù)層)均有個(gè)自的核反應(yīng)度溫度系數(shù)。水會(huì)隨著溫度升高而膨脹,因此中子在中子減速劑中運(yùn)動(dòng)的時(shí)間會(huì)變長,燃料的體積變化相對(duì)較小。燃料溫度變化造成的核反應(yīng)度影響,會(huì)形成一種稱為多普勒展寬的現(xiàn)象,是指填充材料中的快中子吸收共振,避免中子被熱化減速的現(xiàn)象[5]。

參考資料

  1. Kasap, S. O.. Principles of Electronic Materials and Devices. Third. Mc-Graw Hill. 2006: p. 126. 
  2. Alenitsyn, Alexander G.; Butikov, Eugene I.; Kondraryez, Alexander S.. Concise Handbook of Mathematics and Physics. CRC Press. 1997: pp. 331–332. ISBN 0-8493-7745-5. 
  3. About Us. Electron Energy Corporation. 
  4. Duderstadt & Hamilton 1976, pp. 259–261
  5. Duderstadt & Hamilton 1976, pp. 556–559

參考來源

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